El presente trabajo tuvo el objetivo de realizar una aproximación al problema de la dinámica disipativa de un sistema de fermiones interactuantes desde distintos enfoques, que permitieron describir un mismo proceso, el decaimiento de un movimiento colectivo, desde perspectivas diferentes. La primera versión del problema fue desarrollada en el capítulo II en donde se presentó el modelo del Movimiento Browniano Cuántico 52-65, desde su formulación, pasando por la discusión de las aproximaciones que a él conducen, hasta culminar con las críticas más importantes al mismo. Estas objeciones, en síntesis, están relacionadas por un lado, con el hecho de que el modelo no considera la estructura microscópica del modo colectivo, presentandose como un objeto separado del sistema de fermiones, por otro lado se esgrime una separación de escalas temporales microscópica y macroscópica, que conduce a una aproximación markoviana, sin memoria. Además, se impone un propagador de correlaciones desde afuera del modelo, que introduce el parámetro desconocido γ y finalmente se puede observar que el ancho extraído del MBC representa sólo el ancho de escape. Aún cuando el modelo del MBC está afectado de tales imperfecciones, permite efectuar aplicaciones con resultados aceptables. Este aspecto es el que se encarga de reflejar el capítulo III, en el que se muestra los resultados de la aplicación del modelo a la evolución de resonancias gigantes en núcleos de 208Pb y 16O, para la dinámica de los nucleones en conjunto y las correspondientes a protones y neutrones por separado. También en este capítulo se hace un análisis comparativo de los procesos disipativo y difusivo que proporcionan una justificación teórica a la tradicional aproximación de no retorno. En el capítulo siguiente, el lV, se abandona el modelo del MBC para atacar el problema desde la dinámica de campo medio para el sistema interactuante, a temperatura finita T. De este modo, se deducen las ecuaciones de Hartree-Fock colisional dependientes del tiempo y de la temperatura para la densidad de un cuerpo, a partir de 1a jerarquía BBGKY para las funciones de distribución reducidas. Estas ecuaciones son linealizadas dando lugar a la aproximación de fases al azar colisional que representa las soluciones de pequeñas oscilaciones para la ecuación cinética. Las ecuaciones de la AFAC son comparadas con otras versiones aparecidas en la literatura 49,76,78, comprobándose que constituyen una generalización de estas últimas, las cuales resultan aspectos complementarios de un mismo problema, resolviendose así aparentes contradicciones. El capítulo V se dedica a resolver las ecuaciones de la AFAC planteadas en el capítulo anterior, en el caso general y en los casos particulares markoviano, semimarkoviano y no markoviano, que se diferencian por el tratamiento del núcleo colisional en relación con la forma en que la historia previa del sistema es tenida en cuenta. En particular, se proporciona la solución para una situación diagonal en el ámbito del modelo esquemático. Resultados numéricos de la formulación desarrollada en los dos capítulos anteriores pueden encontrarse en el capítulo VI donde se describe un modelo soluble dentro de las disponibilidades de cómputos existentes. Finalmente, en el último capítulo se efectúa una adecuación del andamiaje de la AFAC en sus tres versiones, markoviana, semimarkoviana y no markoviana, al problema de dos niveles. Las ecuaciones son resueltas analíticamente dentro de una supersimplificación que pasa por seleccionar determinados procesos en la construcción del modo y considerar degeneración grande, dandu origen a soluciones que exhiben transiciones de fase con la temperatura. Se puede concluír entonces, que los dos capítulos dedicados al modelo del MBC refejaron que, a pesar de las imperfecciones del mismo, predice numéricamente la evolución irreversible simultánea tanto del modo colectivo, como de los nucleones en un núcleo esférico, a la vez que desde el punto de vista estrictamente teórico, justifica aproximaciones de uso corriente como la aproximación de no retorno y la aproximación diagonal de Boltzmann para la ecuación cinética. Los capítulos siguientes propusieron un camino alternativo que evitara, al menos, algunas de las antiguas dificultades. Los inconvenientes mas importantes de esta etapa tuvieron que ver con los cálculos numéricos, que obligaron a la utilizacidn de modelos calculables acordes con las restricciones de cómputos. Estos modelos pueden parecer un tanto artificiosos, pero sirvieron para mostrar las tendencias de la teoría desarrollada. Por otro lado se deja abierta la posibilidad de perfeccionarlos, al menos en dos casos concretos, para los cuales ya existen planes elaborados. Uno de ellos es el modelo con simetría cilindrica desarrollado en el capítulo VI, que admite un mejor tratamiento de las funciones de onda, así como una aproximación de las características del problema a las de un núcleo real. Por último en el modelo de dos niveles del capítulo VII se pretende realizar un calculo numérico más exacto para extraer las autofrecuencias en una mejor aproximación. De esta forma, desde este trabajo se ha dado una visión más bien panorámica del problema, generando perspectivas que permitirán una mayor profundización.